Главная » Статьи » Физика и математика » Мои статьи |
Преобразуем полученное выражение следующим образом: Fк = (m * Vr * ω * 2 * После сокращения на (Δt) получим: Fк = 2 * m * Vr * ω * (t + Δt / 2) / (t + Δt) Для малых значений (Δt) в некотором приближении можно допустить: t + Δt / 2 ≈ t + Δt Тогда после сокращения выражение для полной силы Кориолиса примет вид: Fк ≈ 2 * m * Vr * ω * ≈ 2 * m * Vr * ω (4.2.6) Мы произвели расчёт в полном диапазоне изменения угловой скорости (Δωрад = ω2 рад – ω1рад), искусственно дождавшись пока истинная сила Кориолиса-Кеплера изменит линейную скорость от (Vлн = ω1 * r1) до (Vли = ω2 * r2). А затем определили закручивающую силу, восстанавливающую начальную линейную скорость (Vлн = ω1 * r1). По-другому определить непроявленные движения просто невозможно. Для того чтобы определить параметры отсутствующего в реальной действительности движения необходимо сначала дать ему проявиться, хотя бы мысленно, что мы и сделали выше. В реальной действительности этого движения нет, т.к. его компенсирует часть поддерживающей силы. При этом образующееся статическое напряжение в составе классической силы Кориолиса естественно не влияет на динамику поворотного движения (см. гл. 4.3.). Тем не менее, эта статическая часть и приводит к удвоению классической силы Кориолиса, которое в классической физике связывают с центростремительным ускорением вращения вектора радиальной скорости наверное именно потому, что центростремительное ускорение в классической физике не имеет линейного приращения движения. Этот факт хорошо согласуется с классическим значением ускорения Кориолиса, полученным с помощью классической лже динамики вращательного движения. Но в главе (4.1.) показано, что в составе ускорения Кориолиса центростремительного ускорения как такового нет. Приведённый выше вывод основан на реальной структуре реальных и потенциальных (мысленных) приращений поворотного движения, из которой следует, что силовое напряжение Кориолиса состоит из двух составляющих. Это статическая поддерживающая сила, которая не вызывает геометрического ускорения, т.к. ей противостоит истинная сила Кориолиса и динамическая поддерживающая сила, которая и обеспечивает реальное геометрическое ускорение Кориолиса. Это можно подтвердить, определив значения всех составляющих поддерживающей силы, на основе мерной динамики вращательного движения. Итак, определим динамическую составляющую поддерживающей силы, реакция на которую и есть классическая сила Кориолиса. Как показано выше динамическая составляющая силы Кориолиса (Fкд→) обеспечивает реальное изменение линейной скорости в диапазоне (Vлн = ω1*r1) → (Vлд = ω1* r2). Граничные угловые скорости приведённого вращения (ω1рад) и (ω2рад) для этих линейных скоростей равны: ω1рад = ω1 * r1 / rрад ω2рад = ω1 * r2 / rрад Тогда: Δωрад = ω1 * r2 / rрад– ω1 * r1 / rрад Для простоты подстрочный индекс для динамической силы Кориолиса (Д) опущен. Подставив приращение угловой скорости поворотного движения для динамической силы Кориолиса в (4.2.3) получим выражение для динамической силы Кориолиса: Fк = m * rрад * (ω1 * r2 / rрад – ω1 * r1 / rрад) / Δt (4.2.7) Теперь приведём выражение (4.2.7) к традиционному виду аналогично приведению к традиционному виду полной силы Кориолиса (см. выше). Выразим граничные радиусы через радиальную скорость: r1 = Vr * t r2 = Vr * (t + Δt) тогда: Δωрад = ω1 * r2 / rрад – ω1 * r1 / rрад = ω1 * Vr * (t + Δt – t) / rрад = = ω1 * Vr * Δt / rрад Поскольку ω1 = ω, то выражение для приращения угловой скорости примет вид: Δωрад = ω * Vr *Δt / rрад После подстановки найденного приращения угловой скорости (Δωрад) в выражение (4.2.3) и сокращений получим физическое значение динамической силы Кориолиса: Fпд = m * Как видно из полученного выражения, динамическая поддерживающая сила (4.2.8) сообщает геометрическое, т.е. реальное приращение классическому поворотному движению с неизменной угловой скоростью вдвое меньшее, чем классическое ускорение Кориолиса.
| |
Просмотров: 525 | |
Всего комментариев: 0 | |